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A key point to note is that a full solution to the projected linear subproblem is required at each step'that is, (20) is solved, and formed for the computation of (21). In fact this is what is required to verify that the solution in the projected subspace (i.e. b K ) solves the unprojected system (22) with sufficiently small residual. However, forming and solving the projected normal equations will not represent a serious computational challenge as long as KJ remains a small fraction of the total number of data. In particular, for 3-D problems where computational effort is dominated by solving the 3-D forward and adjoint problems, these extra steps will typically be negligible. Note that the modified scheme depends on the initial tradeoff parameter selected . This is because the intermediate solution , which is used through (21) to compute the next data space search vectors e k +1 , w j , k +1 , depends on . The trade-off parameter should scale with the eigenvalues of the matrix JJ T , and we can very roughly estimate this scale from. In our tests we have taken for the first loop of the Occam scheme, and then used the optimal from the previous iteration for subsequent iterations. 4 Example: 2-D MT. For 2-D MT electrical conductivity is assumed to be a function of depth z and ‘cross-strike’ distance y , with no variation along the x -direction (e.g. Fig. 3a), and source magnetic fields are assumed to be uniform (constant in x and y at ). The magnetic source can be polarized either perpendicular or parallel to strike, corresponding to TE and TM modes, with induced currents flowing along and across strike, respectively (i.e.
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